您好！歡迎訪問上海攸亦光電科技有限公司網(wǎng)站！
全國服務(wù)咨詢熱線：
18861577951
18861577951
簡要描述：Semrock BrightLine單邊緣二向色分束器大多數(shù)分束器是長波通濾光片（LWP）（反射較短的波長和發(fā)射較長波長）。我們提供了各種各樣的的偏振不敏感的二向色分束器，它們展示了非常高而平坦的反射帶和透射帶的陡峭邊緣。更完整的反射和透射意味著較低的背景雜散光和強(qiáng)化的信噪比。
產(chǎn)品品牌：其他品牌廠商性質(zhì)：代理商更新時(shí)間：2021-04-27訪 問 量：1377詳細(xì)介紹
| 品牌 | 其他品牌 | 價(jià)格區(qū)間 | 面議 |
|---|---|---|---|
| 組件類別 | 光學(xué)元件 | 應(yīng)用領(lǐng)域 | 醫(yī)療衛(wèi)生,環(huán)保,化工,電子/電池,綜合 |
Semrock BrightLine單邊緣二向色分束器
單邊緣通用型二向色分束器（偏振不敏感；在45°使用）
大多數(shù)分束器是長波通濾光片（LWP）（反射較短的波長和發(fā)射較長波長）。我們提供了各種各樣的的偏振不敏感的二向色分束器，它們展示了非常高而平坦的反射帶和透射帶的陡峭邊緣。更完整的反射和透射意味著較低的背景雜散光和強(qiáng)化的信噪比。這些應(yīng)用于熒光顯微鏡和儀器的濾光片進(jìn)行了優(yōu)化，也可用于需要基于波長的光束合并和分離的其他各種應(yīng)用。所有的濾光片都是用我們可靠的硬鍍膜技術(shù)制造的，并利用高光學(xué)質(zhì)量，超自熒光玻璃基片。這些濾光片非常適合于熒光顯微鏡、流式細(xì)胞術(shù)和各種熒光成像的應(yīng)用。
Semrock BrightLine單邊緣二向色分束器
標(biāo)準(zhǔn)邊緣波長 | 平均反射帶 | 平均透射帶 | 尺寸 | 玻璃厚度 | 型號 |
310 nm | > 98% 255 – 295 nm | > 90% 315 – 600 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF310-Di01-25x36 |
347 nm | > 97% 240 – 325 nm | > 93% 380 – 800 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF347-Di01-25x36 |
365 nm | > 94% 230 – 360 nm | > 90% 370 – 508 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF365-Di01-25x36 |
376 nm | > 98% 327 – 371 nm | > 93% 381 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF376-Di01-25x36 |
379 nm | > 98% 327 – 353 nm | > 90% 394 – 687 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF379-Di01-25x36 |
380 nm | > 95% 350 – 375 nm | > 93% 385 – 450 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF380-Di01-25x36 |
390 nm | > 95% 335 – 375 nm | > 90% 399 – 500 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF390-Di01-25x36 |
409 nm | > 98% 327 – 404 nm | > 93% 415 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF409-Di03-25x36 |
414 nm | > 98% 327 – 409 nm | > 93% 420 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF414-Di01-25x36 |
416 nm | > 90% 360 – 407 nm | > 90% 425 – 575 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF416-Di01-25x36 |
435 nm | > 98% 394 – 406 nm | > 90% 449 – 687 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF435-Di01-25x36 |
452 nm | > 90% 423 – 445 nm | > 90% 460 – 610 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF452-Di01-25x36 |
458 nm | > 98% 350 – 450 nm | > 93% 467 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF458-Di02-25x36 |
482 nm | > 90% 415 – 470 nm | > 90% 490 – 720 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF482-Di01-25x36 |
495 nm | > 98% 350 – 488 nm | > 93% 502 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF495-Di03-25x36 |
496 nm | > 98% 512 – 900 nm | > 93% 400 – 480 nm | 25.2 x 35.6 mm | 2.0 mm | FF496-SDi01-25x36x2.0 |
497 nm | > 90% 452 – 490 nm | > 90% 505 – 800 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF497-Di01-25x36 |
499 nm | > 90% 470 – 490 nm | > 90% 508 – 675 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF499-Di01-25x36 |
500 nm | > 98% 485 – 491 nm | > 90% 510 – 825 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF500-Di01-25x36 |
505 nm | > 98% 513 – 725 nm | > 90% 446 – 500 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF505-SDi01-25x36 |
506 nm | > 98% 350 – 500 nm | > 93% 513 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF506-Di03-25x36 |
509 nm | > 94% 230 – 502 nm | > 90% 513 – 830 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF509-Di01-25x36 |
510 nm | > 98% 327 – 488 nm | > 93% 515 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF510-Di02-25x36 |
511 nm | > 90% 400 – 495 nm | > 90% 525 – 800 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF511-Di01-25x36 |
516 nm | > 90% 490 – 510 nm | > 90% 520 – 700 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF516-Di01-25x36 |
518 nm | > 98% 400 – 512 nm | > 93% 523 – 690 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF518-Di01-25x36 |
520 nm | > 98% 350 – 512 nm | > 93% 528 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF520-Di02-25x36 |
526 nm | > 98% 350 – 519.5 nm | > 93% 532 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF526-Di01-25x36 |
535 nm | > 90% 539 – 840 nm | > 95% 524 – 532 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF535-SDi01-25x36 |
552 nm | > 98% 350 – 544 nm | > 93% 558 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF552-Di02-25x36 |
553 nm | > 98% 561 – 725 nm | > 90% 500 – 546 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF553-SDi01-25x36 |
555 nm | > 98% 493 – 548 nm | > 90% 562 – 745 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF555-Di03-25x36 |
556 nm | > 97% 561 – 950 nm | > 93% 480 – 552 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF556-SDi01-25x36 |
560 nm | > 98% 485 – 545 nm | > 90% 570 – 825 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF560-Di01-25x36 |
562 nm | > 98% 350 – 555 nm | > 93% 569 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF562-Di03-25x36 |
570 nm | > 90% 525 – 556 nm | > 90% 580 – 650 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF570-Di01-25x36 |
573 nm | > 98% 350 – 566 nm | > 93% 580 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF573-Di01-25x36 |
585 nm | > 90% 533 – 580 nm | > 90% 595 – 800 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF585-Di01-25x36 |
標(biāo)準(zhǔn)邊緣波長 | 平均反射帶 | 平均透射帶 | 尺寸 | 玻璃厚度 | 型號 |
591 nm | > 98% 601 – 800 nm | > 90% 530 – 585 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF591-SDi01-25x36 |
593 nm | > 98% 350 – 585 nm | > 93% 601 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF593-Di03-25x36 |
596 nm | > 98% 350 – 588.6 nm | > 93% 603 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF596-Di01-25x36 |
605 nm | > 98% 350 – 596 nm | > 93% 612 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF605-Di02-25x36 |
611 nm | > 98% 620 – 800 nm | > 90% 550 – 603 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF611-SDi01-25x36 |
614 nm | > 97% 635 – 700 nm | > 70% 244 – 300 nm > 90% 300 – 594 nm | 25.2 x 35.6 mm | 2.0 mm | FF614-SDi01-25x36x2.0 |
624 nm | > 95% 528 – 610 nm | > 93% 630 – 750 nm | 25.2 x 35.6 mm | 2.0 mm | FF624-Di01-25x36x2.0 |
625 nm | > 98% 635 – 850 nm | > 90% 400 – 620 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF625-SDi01-25x36 |
635 nm | > 94% 507 – 622 nm | > 90% 636 – 830 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF635-Di01-25x36 |
647 nm | > 94% 667 – 1010 nm | > 93% 360 – 640 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF647-SDi01-25x36 |
648 nm | > 98% 400 – 629 nm | > 90% 658 – 700 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF648-Di01-25x36 |
649 nm | > 98% 500 – 642 nm | > 90% 654 – 825 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF649-Di01-25x36 |
650 nm | > 98% 500 – 640 nm | > 90% 660 – 825 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF650-Di01-25x36 |
652 nm | > 98% 350 – 644 nm | > 93% 659.5 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF652-Di01-25x36 |
654 nm | > 95% 660 – 850 nm | > 93% 490 – 650 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF654-SDi01-25x36 |
655 nm | > 98% 470 – 645 nm | > 90% 665 – 726 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF655-Di01-25x36 |
660 nm | > 98% 350 – 651 nm | > 93% 669 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF660-Di02-25x36 |
665 nm
| See Multiphoton filters, page 40
| FF665-Di02-25x36
| |||
670 nm
| Short-wave-pass; See Multiphoton filters, page 40
| FF670-SDi01-25x36
| |||
677 nm
677nm
| > 98% 400 – 658 nm
| > 90% 687 – 830 nm
| 25.2 x 35.6 mm
| 1.05mm | FF677-Di01-25x36 |
685 nm | > 98% 350 – 676 nm | > 93% 695 – 939 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF685-Di02-25x36 |
695 nm | > 98% 450 – 680 nm | > 90% 710 – 850 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF695-Di01-25x36 |
697 nm | > 97% 705 – 900 nm | > 93% 532 – 690 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF697-SDi01-25x36 |
700 nm | > 97% 532 – 690 nm | > 93% 705 – 800 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF700-Di01-25x36 |
700 nm | Short-wave-pass; See Multiphoton filters, page 40 | FF700-SDi01-25x36 | |||
705 mm | See Multiphoton filters, page 40 | FF705-Di01-25x36 | |||
720 nm | Short-wave-pass; See Multiphoton filters, page 40 | FF720-SDi01-25x36 | |||
725 nm | > 90% 750 – 1140 nm | >90% 430 – 700 nm | 25.2 x 35.6 mm | 3.5 mm | FF725-SDi01-25x36x3.5 |
735 nm | See Multiphoton filters, page 40 | FF735-Di02-25x36 | |||
740 nm | > 98% 480 – 720 nm | >90% 750 – 825 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF740-Di01-25x36 |
749 nm | > 96% 770 – 1100 nm | >93% 400 – 730 nm | 25.2 x 35.6 mm | 3.0 mm | FF749-SDi01-25x36x3.0 |
750 nm | > 96% 770–920nm nm > | >93% 450 – 730 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF750-SDi02-25x36 |
756 nm | > 90% 780 – 820 nm | > 88% 300 – 315 nm > 93% 315 – 700 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF756-SDi01-25x36 |
757 nm | > 98% 450 – 746 nm | > 93% 768 – 1100 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF757-Di01-25x36 |
765 nm | > 95% 450 – 750 nm | > 93% 780 – 950 nm | 25.2 x 35.6 mm | 2.0 mm | FF765-Di01-25x36x2.0 |
775 nm | See Multiphoton filters, page 40 | FF775-Di01-25x36 | |||
776 nm | > 98% 450 – 764 nm | > 88% 789 – 1100 nm | 2905.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF776-Di01-25x36 |
791 nm | > 90% 795 – 940 nm | > 90% 687 – 787 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF791-SDi01-25x36 |
801 mm | > 98% 450 – 790 nm | > 90% 813.5–1100 nm | 25.2 x 35.6 mm | 1.05 mm | FF801-Di02-25x36 |
825 nm | > 95% 850 – 1650 nm | > 90% 565 – 800 nm | 25.2 x 35.6 mm | 2.0 mm | FF825-SDi01-25x36x2.0 |
872 nm | > 92% 240 – 840 nm | > 90% 903 – 1100 nm | 25.2 x 35.6 mm | 2.0 mm | FF872-Di01-25x36x2.0 |
875 nm | See Multiphoton filters, page 40 | FF875-Di01-25x36 | |||
925 nm | See Multiphoton filters, page 40 | FF925-Di01-25x36 | |||
930 nm | > 98% 980 – 1140 nm | > 93% 750 – 880 nm | 25.2 x 35.6 mm | 2.0 mm | FF930-SDi01-25x36x2.0 |
989 nm | Short-wave-pass; See Multiphoton filters, page 40 | FF989-SDi01-25x36 | |||
光學(xué)濾光片簡介
濾光片選擇性地透射光譜的一部分，同時(shí)拒絕透射其余部分。愛特蒙特光學(xué)的光學(xué)濾光片常用于顯微鏡、光譜學(xué)、化學(xué)分析和機(jī)器視覺，可提供各種過濾類型和精度等級。本應(yīng)用筆記介紹了用于制造愛特蒙特光學(xué)濾光片的不同技術(shù)、一些關(guān)鍵規(guī)范的定義以及愛特蒙特光學(xué)提供的各種濾光片的描述。
光學(xué)濾光片關(guān)鍵術(shù)語
雖然濾光片與其他光學(xué)組件有許多相同的規(guī)范，但是為了有效地了解并確定哪種濾光片適合您的應(yīng)用，應(yīng)該了解濾光片中的許多特定規(guī)范。
中心波長 (CWL)
用于定義帶通濾光片的中心波長描述頻譜帶寬的中點(diǎn)，濾光片在此之上傳輸。傳統(tǒng)的鍍膜光學(xué)濾光片傾向于在中心波長附近達(dá)到大的透射率，而鍍加硬膜的光學(xué)濾光片往往在光譜帶寬上有相當(dāng)平坦的傳輸輪廓。
帶寬
帶寬是一個(gè)波長范圍，用于表示頻譜通過入射能量穿過濾光片的特定部分。帶寬又稱為FWHM（圖1）。
圖 1: 中心波長和半峰全寬說明
半峰全寬 (FWHM)
FWHM
描述帶通濾光片將傳輸?shù)念l譜帶寬。該帶寬的上限和下限是在濾光片達(dá)到大透射率的 50% 時(shí)的波長下定義的。例如，如果濾光片的大透射率是 90%，那么濾光片達(dá)到透射率之 45% 時(shí)的波長將定義 FWHM 的上限和下限。10 納米或更低的 FWHM 被認(rèn)為是窄帶，通常用于激光凈化和化學(xué)檢測。25-50 納米的 FWHM 經(jīng)常用于機(jī)器視覺應(yīng)用；超過 50 納米的 FHWM 被認(rèn)為是寬帶，通常用于熒光顯微鏡應(yīng)用。
截止范圍
阻斷范圍是用于表示通過濾光片衰減的能量光譜區(qū)域的波長間隔（圖2）。阻斷程度通常會(huì)在光密度中定。
圖 2: 截止范圍說明
斜率
斜率是通常在邊緣濾光片上定義的規(guī)范，如短波通或長波通濾光片，用來描述濾光片從高截止轉(zhuǎn)換為高透射率的帶寬。可以從各種起點(diǎn)和終點(diǎn)定斜率，作為截止波長的百分比。愛特蒙特光學(xué)有限公司通常將斜率定義為從 10% 傳輸點(diǎn)到 80% 傳輸點(diǎn)的距離。例如，將期望具有 1% 斜率的 500 納米長波通濾光片在 5 納米（500 納米的 1%）帶寬上從 10% 的透射率轉(zhuǎn)換為 80% 的透射率。
光密度(OD)
光密度描述被濾光片阻斷或拒絕的能量量。高光密度值表示低透射率，低光密度則表示高透射率。6.0或更大的光密度用于兩端的阻斷需求，如拉曼光譜或熒光顯微鏡。3.0-4.0的光密度是激光分離和凈化、機(jī)器視覺和化學(xué)檢測的理想選擇，而 2.0 或更少的光密度是顏色排序和分離光譜順序的理想選擇。
圖3:光密度說明
二向色性濾光片
二向色性濾光片是用于取決于波長透射率或反射光的濾光片類型；特定波長范圍透射的光則鑒于不同范圍的光線反射或吸收（圖4）。二向色性濾光片常用于長波通和短波通應(yīng)用。
圖4:二向色性濾光片鍍膜說明
起始波長
起始波長是用于表示在長波通濾光片中透射率增加至50%波長的術(shù)語。起始波長由圖5中的λcut-on起始表示。
圖 5:起始波長說明
截止波長
截止波長是用于表示在短波通濾光片中透射率降低至50%波長的術(shù)語。截止波長由圖6中的λcut-off截止表示。
圖6:截止波長說明
Semrock成功地將穩(wěn)定*的濺射沉積系統(tǒng)與沉積控制技術(shù)，不同的預(yù)測算法，工藝改進(jìn)和批量生產(chǎn)能力相結(jié)合。Semrock性能優(yōu)良的光學(xué)濾光片為生物技術(shù)和分析儀器行業(yè)樹立了標(biāo)準(zhǔn)。
Semrock濾光片全部由離子束濺射和專有的單基片結(jié)構(gòu)制成，可實(shí)現(xiàn)較高的透射率。更加陡峭的邊緣，準(zhǔn)確的波長精度和精心優(yōu)化的遮擋意味著更好的對比度和更快的測量-即使在紫外線波長下也是如此。
Semrock濾光片具有很長的使用壽命和優(yōu)良的性能，可確保獲得優(yōu)良的圖像。與升級相機(jī)和物鏡的成本相比，它們可能是提高顯微鏡性能的簡單經(jīng)濟(jì)的方法。
經(jīng)驗(yàn)證的可靠性
所有Semrock濾光片均具有出色的可靠性。簡單的全玻璃結(jié)構(gòu)加上離子束濺射硬玻璃涂層（與涂層玻璃一樣堅(jiān)硬）意味著它們幾乎不受濕度和溫度引起的降解的影響，并且易于清潔和處理。
我們充滿信心地為濾光片提供全面保修，讓您放心。我們的濾光片經(jīng)過精心設(shè)計(jì)，可以在逐年測試中保持其高水平的性能，并通過消除費(fèi)用和更換成本的不確定性來降低您的擁有成本。
下圖顯示了隨著時(shí)間的推移，氙弧燈的暴露如何影響每個(gè)濾光片的光譜特性。一天之后，傳統(tǒng)的軟涂層DAPI濾光片的透射率下降了42％。我們對其他常見的勵(lì)磁濾光片進(jìn)行了類似的測試，發(fā)現(xiàn)每個(gè)軟涂層濾光片都會(huì)損失傳輸和通帶，而硬涂層Semrock濾光片則不會(huì)受到影響。
Semrock濾光片已經(jīng)過測試，可以滿足或超過在苛刻的軍事規(guī)格MIL-STD-810F，MIL-C-48497A，MIL-C-675C和國際標(biāo)準(zhǔn)ISO 9022-中規(guī)定的環(huán)境和物理耐久性要求。
可重復(fù)的結(jié)果
無論您是從一次運(yùn)行還是從最后一次運(yùn)行使用濾光片，結(jié)果都將始終相同。 我們高度自動(dòng)化的批量生產(chǎn)系統(tǒng)會(huì)密切監(jiān)控流程的每個(gè)步驟，以確保每個(gè)濾光片的質(zhì)量和性能。 最終用戶受益于濾光片之間可變性的降低，OEM制造商可以依靠安全可靠的供應(yīng)線。
Kola Deep™光譜測量系統(tǒng)：測量更深的阻擋
圖1：即使在紫外線遠(yuǎn)處，Kola Deep系統(tǒng)也能準(zhǔn)確測量狹窄的LaserLine濾光片（Semrock LL01-248），其陡峭的邊緣從高透射率到超過OD7。藍(lán)色顯示的Kola Deep測量值可以準(zhǔn)確地跟蹤綠色的理論曲線。 為了進(jìn)行比較，標(biāo)準(zhǔn)光譜儀（Perkin Elmer Lambda 950）的測量結(jié)果以紅色顯示，并在OD 3處停止跟蹤邊緣。
可樂深光譜測量系統(tǒng)將光密度（OD）理論帶入了測量現(xiàn)實(shí)。 我們的工程師開發(fā)了一套專有的新系統(tǒng)，可以對Semrock品牌光學(xué)濾波器的陡和深光譜特征進(jìn)行可靠的測量，從而確保您的儀器將提供優(yōu)良的靈敏度。
ØKola Deep可以評估在紫外，可見和近紅外光譜中對OD 9+的阻擋
ØKola Deep解決了相對于邊緣波長大于0.2％的邊緣，從90％透射到OD 7以上的問題
濾光片的測量
由于標(biāo)準(zhǔn)計(jì)量技術(shù)的局限性，經(jīng)常無法準(zhǔn)確地確定薄膜干涉濾光片的測量光譜特性，尤其是在邊緣較陡而較深的情況下。 光學(xué)濾波器提供的實(shí)際阻塞不僅取決于其設(shè)計(jì)頻譜，還取決于濾波器的物理缺陷，例如在薄膜涂層過程中產(chǎn)生的針孔以及諸如灰塵或灰塵之類的表面缺陷。 使用市場上可買到的分光光度計(jì)來測量光學(xué)濾光片的光譜性能，但是當(dāng)光學(xué)濾光片具有較高的邊緣陡度和/或非常深的阻塞時(shí)，這些儀器可能會(huì)受到重大限制。
由于這些限制，實(shí)際濾波器頻譜與其測得的表示之間存在三個(gè)主要差異（見圖2）。 一個(gè)差異是尖銳的光譜特征的“四舍五入”。 這是由于分光光度計(jì)探頭光束的帶寬不為零所致。 第二個(gè)測量差異是有限的OD測量范圍，這是分光光度計(jì)靈敏度有限的結(jié)果。 第三差異是從高阻塞到高傳輸?shù)姆浅６盖瓦^渡的測量所不同的，被稱為“邊帶測量偽像”。 該偽像是由非單色探測光束引起的，該探測光束在其帶寬之外的波長處也具有較弱的邊帶。
圖2：使用商用分光光度計(jì)觀察到的測量偽影
Semrock利用替代方法來評估濾光片光譜。圖3顯示了“ E級”RazorEdge®濾光片的陡峭邊緣的五個(gè)測量光譜，該光譜可確保在OD> 6的情況下阻擋532 nm的激光線，并在激光波長的0.5％之內(nèi)過渡到高透射率（534.7倍）納米）。測得的光譜覆蓋在濾波器的設(shè)計(jì)光譜上（藍(lán)線）。如圖所示，測量儀器和技術(shù)極大地影響了濾波器的測量光譜。該圖中的測量方法A來自定制的分光光度計(jì)。此測量使用儀器設(shè)置，例如較短的檢測器積分時(shí)間和低分辨率，因?yàn)檫@些設(shè)置經(jīng)過優(yōu)化，可在薄膜濾光片制造過程中從大量樣品濾光片非?？焖俚厥占瘮?shù)據(jù)。但是，這種方法的靈敏度和分辨率很差。測量方法B使用標(biāo)準(zhǔn)的商業(yè)分光光度計(jì)（Perkin Elmer Lambda 900系列）。如上所述，實(shí)際濾波器光譜與測量光譜之間的所有差異在此測量中都是顯而易見的。測量方法C和D使用與方法A相同的定制分光光度計(jì)。該分光光度計(jì)的基本工作原理如圖4所示。該儀器使用低噪聲CMOS攝像頭（即檢測器陣列），能夠測量同時(shí)具有很寬的波長范圍。測量方法C使用的儀器設(shè)置（主要是積分時(shí)間和分辨率）設(shè)計(jì)用于增強(qiáng)對陡峭邊緣和深邊緣的測量，但是“邊帶測量偽影”仍然很明顯。測量方法D是對方法C的修改，該方法應(yīng)用了其他過濾以消除此偽像。方法E顯示了使用經(jīng)過仔細(xì)過濾的532 nm激光進(jìn)行的非常準(zhǔn)確的測量結(jié)果，以及濾光器本身的角度調(diào)整。使用理論模型，將實(shí)驗(yàn)獲得的透射率與角度的數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)換為透射率與波長的結(jié)果。此測量方法接近實(shí)際設(shè)計(jì)曲線，但是不適用于大量過濾器的質(zhì)量保證。
圖3：使用文中所述的不同測量方法，同一濾波器（圖1中）的設(shè)計(jì)和測量光譜
圖4：定制的分光光度計(jì)，可實(shí)現(xiàn)更快，更準(zhǔn)確的測量
總之，重要的是要了解用于生成光學(xué)濾光片光譜的測量技術(shù)，因?yàn)檫@些技術(shù)并不很優(yōu)良。 對給定的過濾器或應(yīng)用程序使用適當(dāng)?shù)臏y量方法可以減少錯(cuò)誤，并減少使用過濾器的實(shí)驗(yàn)和系統(tǒng)的過度設(shè)計(jì)，從而優(yōu)化性能，結(jié)果，甚至過濾器成本。
產(chǎn)品咨詢
掃一掃，關(guān)注微信
當(dāng)前位置：